Semi-Dick Pikkus paksus.

Pinnas tuleb hoida niiskena, välja arvatud talvel või kui teil on seda siseruumides, siis on parem lasta sellel veidi kuivada. Elektroonilise oleku degeneratsiooni kõrvaldamine toob kaasa täiendava Berry faasi π tsüklotroni elektronidele pärast seda, kui jalgrattaga sõidetakse üks madala energiaga riba Weyl sõlmedest. See on eraldamise kuju: rasva tindi ring, mille deformeerib käsi, mis surub paberile liiga tugevalt ja liiga kaua. Aga mitte ühtegi dildot. See kasvab kuni 15 meetri kõrguseks, pagasiruumi paksusega kuni 30cm.

Aharonov — Bohm võnkumised Dirac semimetal Cd3As2 nanovõrkudes Teemad Nanowires Abstraktne Kolmemõõtmelised Dirac-semimeetrid, grafeeni kolmemõõtmelised analoogid, on ebatavalised kvantmaterjalid massiliste Dirac-fermioonidega, mida saab edasi muuta Weyl-fermionideks, tühistades aja ümberpööramise või inversiooni sümmeetria.

Aharonov – bohm võnkumised dirac semimetal cd3as2 nanowires - loodusside - Side

Fermi kaarega topoloogilised pindmised olekud ennustatakse pinnal ja neid on täheldatud nurk-lahutatavate fotemissioonispektroskoopiliste katsetega. Ehkki on näidatud Diraci lahtiste koonuste eksootilisi transpordiomadusi, on endiselt väljakutseks paljastada pinna olekud transpordi mõõtmiste abil, mis on tingitud väga juhtivatest lahtistest riikidest. Siin näeme Aharonovi — Bohmi võnkumisi üksikutes ühekristallilistes Cd 3-s kui 2 nanovõrku, millel on madal kandekontsentratsioon ja suur pinna-mahu suhe, pakkudes pinna oleku transporditõendeid kolmemõõtmelises Dirac-semimeetris.

Veelgi enam, kvantransporti saab moduleerida Fermi taseme häälestamise abil väravapingega, mis võimaldab sügavamalt mõista Dirac poolmõõtmetes asuvaid rikkalikke füüsikaid.

Sissejuhatus Grafeenis paiknevad Semi-Dick Pikkus paksus fermioonid ja topoloogilised isolaatorid piirduvad kahemõõtmelisel tasapinnal, samas kui kolmemõõtmelisel 3D Dirac-semimeetril laiendatakse Dirac-fermione 3D-ruumi 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7 8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, 16, Hiljuti on ennustatud, et Cd3 As2 ja Semi-Dick Pikkus paksus Bi on Dirac-semimeetrid 5, 6, mida identifitseeriti täiendavalt nurk-lahutatavate fotemissioonispektroskoopiliste eksperimentidega 7, 8, 9, Dirac-punkt 3D Dirac-semimeetrites koosneb kahest degenereerunud Weyl-sõlmedest ja seda degeneratsiooni saab tõsta murdumisaja ümberpööramise või inversiooni sümmeetriaga 5, 6.

Liige Paksus 4.5 on normaalne

Tänu oma ainulaadsetele Dirac-koonustele on 3D Dirac-semimetal muutunud suurepäraseks platvormiks eksootiliste transpordiomaduste uurimiseks, nagu hiiglaslik positiivne magnetoresistents MR 11, kvantiline lineaarne MR 5, 12, Landau tasandite jagamine 13, 14, 15, 16 ja kiraalne anomaalia indutseeritud negatiivne MR 17, 18, 19, 20, Teisest küljest prognoositakse teoreetiliselt kaarekujulise Fermi pinnaga mittevajalikke pinna olekuid ja neid jälgitakse nurk-lahutatud fotoemissioonispektroskoopiliste katsetega 5, 6, 22, Sellegipoolest ei ole mitte-triviaalse pinna olekud ligipääsetavad lahtiste Dirac-semimeetrite transpordimõõtmistega, kuna need on valdavalt domineerivad.

Aharonov — Bohm A — B suurte pindade ja mahu suhetega üksikute nanovõrkude mõju annab efektiivse meetodi mitte-triviaalse pinna seisundi transpordi omaduste uurimiseks. Kuna kandjate keskmine vaba tee on võrreldav nanovõrgu perimeetriga, on elektroni laine piiratud nanomeetri perimeetri piirväärtuses. Sellest tulenevalt rakendatakse pindenergia energiaribasid diskreetseteks alamribadeks kvantide sulgemise tõttu 24, Neid kvantivahetusi on täheldatud topoloogilistes isolaatorites ja nanovõrkudes, mida viimases kirjanduses 26, 27, 28 nimetatakse veel A-B võnkumisteks.

Eriti kogunevad topoloogilise isolaatori spiraalsed pinna olekud pärast suletud trajektoori Semi-Dick Pikkus paksus täiendavat π Berry faasi, mille tulemusena on juhtivuse piigid asetsevad magnetilise voolu juures. Siin kirjeldame A-B võnkumisi individuaalses Cd 3 As 2 nanovõrgus, et demonstreerida pinna olekute transpordiomadusi Dirac-semimeetrites. A-B võnkumised on reguleeritavad nanomeetri Fermi Semi-Dick Pikkus paksus muutmise kaudu pinge abil, andes sügavama ülevaate 3D Diraci semimeetrist Dirac fermioni lahtiste olekute ja Fermi kaarepinna olekutega.

Tulemused Omadused Cd 3 Semi-Dick Pikkus paksus 2 nanovõrgud sünteesiti keemilise aurustamise-sadestamise meetodi abil, millel on kõrge kuvasuhe ja õige stöhhiomeetria täiendav joonis 1.

Cd 3 as 2 nanovõrgud on ühekordsete kristallidega ja neid kasvatatakse mööda [] suunda, nagu on näidatud joonisel fig 1a kujutatud kõrge eraldusvõimega elektronmikroskoopilise kujutise abil. Üksikute nanovõrkude pind on tavaliselt kaetud õhukese amorfse kihiga 5 nm, moodustades südamik-raku struktuuri täiendav joonis 2mis võib aidata puhtalt Cd 3 As 2 pinda, mis on immuniseeritud keskkonnast Skaala riba, 5 nm.

Seksuaalne liige 14 aastat

Katkendjoon näitab liitumist T- 1 sõltuvuse järgi. Täissuuruses pilt Joonisel fig 1b on kujutatud seadme skemaatiline kujutis ja mõõtmise konfiguratsioon. Temperatuurist sõltuv resistentsus avaldub pooljuhtide sarnasel käitumisel täiendav joonis 3mis on sarnane teiste 3D Diraci semimeersete materjalidega, nagu Na 3 Bi, ja omistatakse madalale kandjatihedusele 17, Märkimisväärseid Shubnikov-de Haase võnkumisi täheldati ka perpendikulaarse magnetvälja all täiendav joonis 4.

Foto, millised on liikme suurused

Aharonovi — Bohmi võnkumised A-B võnkumisi mõõdeti, kui magnetvälja rakendati paralleelselt nanovõrgu pikiteljega. Kõrgematel väljadel hakkab MR perioodiliselt muutuma heledaks negatiivseks MR taustaks 1, 5 K juures.

Negatiivset MR-d on juba täheldatud Dirac-semimeetrites ja Weyl-poolklassides, mis arvati pärinevat kiraalsest anomaaliast tingitud laengupumbaefektist 17, 18, 19, 20, Tuleb märkida, et A-B võnkumiste jälgimiseks on vajalik kvaasi ballistiline transport piki nanovõrgu perimeetrit Kuna temperatuur tõuseb kuni 20 K-ni, on võnkumised peaaegu määrdunud, mis viitab selle kvantilisele olemusele.

Kvantostsillatsioonidele keskendumiseks eemaldatakse Semi-Dick Pikkus paksus MR taust ja võnkumistermin ΔG B on näidatud joonisel fig 1d.

Liikme suurus ja intelligentsus

Rohkem kui 10 võnkumisperioodi 0 kuni ± 5 T saab selgelt eristada, mis jagunevad sümmeetriliselt nullvälja ümber. Seadme 1 ristlõike pindala oli täpselt hinnanguliselt 0, 11 ± 0, μm 2 otsesel mõõtmisel selle lõikamisel täiendav joonis 6mis tuvastab täheldatud kvantivärvid A-B efektist. Pikisuunalise juhtivuse testimisel võib juhtivuse A-B võnkumiste amplituudi vähendada difuusse transpordi tõttu pikisuunas.

A-B võnkumise amplituud suureneb temperatuuri langusega, nagu on näidatud joonisel fig 1f.

Aharonov – Bohm võnkumised Dirac semimetal Cd3As2 nanovõrkudes

Hälve T- 1 sõltuvusest alla 5 K on tingitud termilise laienemise madalast mõjust elektronlaine pakettidele T- 1 sõltuvuse kõrvalekalde kriitilist temperatuuri saab hinnata kriitilise soojusenergia arvestamiselkus R on nanovõrgu takistus ja Δ E on geomeetrilise sulgemise tõttu tekkiv alamribade vahekaugus Vastavalt nanovõrgu piiritingimustele on alamribade vahekaugus kujulkus W on nanomeetri ümbermõõt, S on ristlõike pindala ja v F on Fermi kiirus Seetõttu võib saadud L 0 alahinnata vähendatud amplituudi Δ G tõttu.

Sellegipoolest tuleb A-B võnkumiste järgimiseks 26, 27, 28, 30, 34 järgida ballistilist või kvaas-ballistilist transporti piki nanovõrgu perimeetrit. Seetõttu on loomulikult järeldatud, et mitte-triviaalse pinna olekutes Cd Normaalne peenise suurus Suurenda kaupluse liige As 2 nanovõrgus peaks olema kõrge kandja liikuvus koos allasurutud hajutamisega topoloogilise kaitse abil.

Meie tulemused on kooskõlas ka vaatlustega topoloogilistes isolatsiooniahelates, mis ei ole ballistilised piki nanovõrgu Semi-Dick Pikkus paksus, kuid ballistilised piki nanovõrgu perimeetrit Juhtivostsillatsiooni piigid pool-täisarvul Φ 0 koos ajavahemikuga Φ 0 on väga sarnased topoloogilistes isolaatorites täheldatuga, mis omistati topoloogilise pinna spin-seotud π Berry faasile 24, Parempoolset kiraalsust ja vasakpoolset kiraalsust tähistavad vastavalt Semi-Dick Pikkus paksus pall ja sinine pall.

Fermi kaared ühendavad Weyl'i sõlmed vastupidise kiraalsusega. Ilma magnetväljata koosneb iga Dirac-sõlme kahest degenereerunud Weyl-sõlmedest.

Toeline suurenemine liige nagu

Magnetväli võib eraldada kaks degenereerunud Weyl'i sõlme impulssruumis. Täissuuruses pilt Et mõista A-B efekti Semi-Dick Pikkus paksus Cd 3-s kui 2 nanovõrku, tahaksime arutada täiendava π Berry faasi päritolu, võttes arvesse Dirac-punkti arengut magnetväljadel.

Jalgratta Osad

Cd 3 As 2-s jagatakse Dirac-punktid võrdselt e-punktist piki suunda ± k D viide 5. Nagu skemaatiliselt näidatud joonisel fig 2b, ilma magnetväljata ühendavad Fermi kaarepinna olekud kaks lahtist Diraci sõlme ja iga Dirac-sõlme sisaldab kahte degenereeritud Weyl-sõlme.

Välise magnetvälja rakendamine võib katkestada aja ümberpööramise sümmeetria ja jagada kaks Diraci punkti kaheks Weyl sõlmede paariks magnetvälja Semi-Dick Pikkus paksus Nagu skemaatiliselt näidatud joonisel fig 2c, ühendab iga pinna Fermi kaar magnetvälja all Weyl sõlmed vastavalt parempoolsele kiraalsusele ja vasakpoolsele kiraalsusele.

Kiraalsus-mitte-triviaalne Semi-Dick Pikkus paksus seisund ei ole degenereerunud.

Pottides või aias kasvama 8 puu sõnajalga | Aiandus on sisse lülitatud

Elektroonilise oleku degeneratsiooni kõrvaldamine toob kaasa täiendava Berry faasi π tsüklotroni elektronidele pärast seda, kui jalgrattaga sõidetakse üks madala energiaga riba Weyl sõlmedest. Lisaks sellele viitab Shubnikov-de Haase võnkumiste analüüs ka mitte-triviaalse π Berry faasi olemasolu täiendav joonis 4 On väga huvitav võrrelda meie tulemusi A-B võnkumistega topoloogiliste isolaatorite nanoribades.

Arvatakse, et see faasimuutus on tihedalt seotud ekstra π Berry faasiga, mille vabaneb magnetvälja poolt põhjustatud degeneratsiooni tõstmine. A-B võnkumiste nurk sõltuvus Magnetvoo mõju kontrollimiseks A-B efektile kallutati nanovoolu suund, moodustades magnetvälja suunaga nurga θ joonis 3a. Erinevates kaldenurkades saadud G G võnkumised on esitatud joonisel fig 3c. Madala magnetvälja korral on perioodilised võnkumised kõrge kallutamise nurkades endiselt nähtavad.

Magnetvälja skaleerides B cosθ-ga, kopeerime võnkumised joonisel 3d erinevatel kaldenurkadel. On leitud, et võnkepiigid on joonisel fig 3d kujutatud, viidates domineerivale magnetvoolule piki nanovõrgu pikisuunalist suunda.

Words at War: Assignment USA / The Weeping Wood / Science at War

Samal ajal jagunevad võnkepiigid suurte kaldenurkadega, mis võivad olla tingitud elektronjälje läbipaineest Lorentzi jõu all magnetvälja risti olevast osast B. Samuti leitakse, et perioodilised võnkumised kaovad järk-järgult suurenevate θ suurte magnetväljade korral. Suure magnetväljaga võnkumiste kadumine võib olla tingitud pinna seisundite ja ribaplaadi avamise Liige suurus, kui korgus on 170 cm B- indutseeritud murdumisest, mis on kooskõlas topoloogilistes isolaatorites 26 täheldatud.

Θ on nurk magnetvälja orientatsiooni ja nanovõrgu pikisuunas. Täissuuruses pilt A-B võnkumiste väravpinge sõltuvus Perioodiline juhtivuse võnkumine on tingitud pinna alamribade ümberkorraldamisest energias, muutes magnetvoogu 26, Seetõttu võib alamribade hõivamine mõjutada võnkumise struktuuri suuruse ja faasi aspektis.

Kasutades nm SiO 2 -ga tagaväravat, suudame modifitseerida Semi-Dick Pikkus paksus hõivatust, rakendades värava pinge V g ja uurides, kuidas Fermi tase mõjutab A-B võnkumisi. Selle eesmärgi saavutamiseks teostasime süstemaatilisi Semi-Dick Pikkus paksus katseid väga Semi-Dick Pikkus paksus Cd 3 as 2 nanovõrgul, mille läbimõõt oli nm 65 nm seade 2kus suur alamribade vahekaugus võib saada.

Nagu on näidatud joonisel fig 4a, näitab ülekandekõver seadme ambipolaarset väliefekti.

Pottides või aias kasvama 8 puu sõnajalga

Sellegipoolest, nagu on näidatud joonisel fig 4a, saab vastupanuvõimet suures osas reguleerida Semi-Dick Pikkus paksus väravade Vg abil, näidates efektiivset väravamodulatsiooni seni, kuni sõelumise efekt ei ole piisavalt tugev.

Positiivsed ja negatiivsed väravpinged tõmbavad Fermi taset juhtivusriba ja valentsiriba. Täissuuruses pilt Oleme mõõtnud nanovõrgu magnetotranspordi Semi-Dick Pikkus paksus Meetodi folk liige suurenemine pinge vahemikus ilma ilmse sõelumisefektita. Kuna see nanovõrk on läbimõõduga ~ 65 nm, on väga tõenäoline, et ka nanokaardi Dirac-punktis avatakse bandgap. Varasemad uuringud näitavad, et elektronil on palju suurem liikuvus kui auk Cd 3 As 2-s, kuna Fermi kiirus ja hajumine on defektidega 9, 14, 37 erinev.

Magnetväli võib sundida suurte elektronide pinna alla klassikalise piirmäära all see tähendab, et nanovõrgu raadius R on väiksem kui magnetiline pikkus L B viited 38, Elektroonid, millel on suur kandekandevõime, mis suunduvad lahtiselt kanalilt, aitavad oluliselt kaasa pinna Semi-Dick Pikkus paksus, mille tulemuseks on ebaregulaarsed A-B võnked.